Сравнивая (111) и (112), можно заключить, что Для принято значение криволинейной координаты, встречающееся у Г. Нейбера [23]:

где радиус кривизны кривой в точке М, некоторая величина, физический смысл которой оговорен ниже.

В связи с геометрической изменчивостью траектории напряжений и трудностью описывать её в общем случае в декартовой системе координат, коэффициент искажения ортогональной сетки К должен быть, так же как величиной, зависящей только от радиуса кривизны который можно определить без связи со стационарной системой координат. Поэтому удобно принять Как видно, при К также стремится к бесконечности.

Рассмотрим закономерность изменения линейного отрезка расстояния между смежными траекториями напряжений. Для большей ясности доказательств будем соблюдать формально различие и , то есть:

При перемещении наблюдателя из точки М в точку N траектории напряжений (рис.3.17) на длину расстояние между траекториями напряжений изменится на Относительное изменение при перемещении наблюдателя на единицу длины равно:

Для принятой системы координат

Тогда относительное изменение расстояния между смежными траекториями напряжений принимает вид Его абсолютное значение равно

Согласно зависимости (90), полученной для потенциального коэффициента концентрации напряжений, можно записать

Истинный коэффициент концентрации напряжений в некоторой точке траектории напряжений, имеющей радиус кривизны согласно (68), равен

Из (116) следует, что состоянию соответствует правильная (прямоугольная) сетка, когда градиент напряжений равен нулю. При имеем сильное искажение ортогональной сетки, например, при обтекании силовым потоком дефектов с острыми углами.