Все рассуждения и выводы о движении энергии в твёрдом теле, приведенные в 3.1, полностью относятся к условиям температурного силового потока при отсутствии внутренних источников тепла. Температурный градиент является "движущей силой" для перераспределения энергии в поле температурных усилий в твёрдом теле по единому закону градиентного распределения физической субстанции (усилий, тепла).

Уравнение температурных напряжений для установившегося силового потока, аналогичное (63), имеет вид:

или

Выражая уравнение (99) через температуру, с учётом (97) и (98), получаем зависимость асимптотического распределения температуры вдоль нормали к криволинейной изотерме:

Условие неразрывности термосилового потока

Температурные напряжения, найденные с помощью уравнений (99) и (101), являются характеристиками потенциального термосилового потока. Истинные напряжения определяются по формуле, аналогичной (68),

где начальное напряжение (напряжение на контуре).

Для декартовой системы координат, оси которой не совпадают с направлением градиента температуры, уравнения (89) и (91) принимают вид

При этом

Уравнение неразрывности термосилового потока для данных условий